Термоостаточная намагниченность: метод случайных полей взаимодействия

Плотность распределения случайных полей взаимодействия в приближении нормального распределения имеет вид: W(H)=(1/(π^1/2B)) Exp[-((H-mH₀)²)/B² ] , где m - относительный магнитный момент, приходящийся на одну частицу, H₀=∑φ_k, суммарное поле взаимодействия на частицу, расположенную в начале координат, p - концентрация взаимодействующих частиц, B²=2p(1-m²p)∑φ_k². Вблизи точки фазового перехода достаточно хорошим приближением является: W(H)= 0, если 0< H<B-mH₀; W(H)= 1/(2B), если B-mH₀≤H≤B+mH₀; W(H)=0, если H>B+mH_0. 

Для систем однодоменных частиц критические поля перемагничивания a=H_c+H, b=H_c-H можно отобразить на фазовой диаграмме, аналогичной диаграмме Прейзаха-Нееля, полагая H_c,max=D и принимая во внимание смещение линии a=b на величину mH_0. 

В рамках такой модели предпринята попытка объяснения зависимости термоостаточной намагниченности от давления. 

[1]. V. Belokon, R. Lapenkov, E. Chibiriak, O. Dyachenko, Magnetic susceptibility of systems with different types of interactions: The random interaction fields method, Journal of Magnetism and Magnetic Materials 512 (2020) 167051.
 

[2] V. Belokon, R. Lapenkov, O. Dyachenko, Magnetic phase transition in an amorphous alloy: The theory of random fields of exchange interaction, Journal of Magnetism and Magnetic Materials 564 (2022) 170172.